Ordninger til at tænde fluorescerende lamper med elektromagnetiske forkoblinger

dFor at opretholde og stabilisere afladningsprocessen, i serie med lysstofrøret, er ballastmodstanden i vekselstrømsnetværket inkluderet i formularen han blev kvalt eller choker og kondensator... Disse enheder kaldes ballaster (ballaster).

Den netspænding, som lysstofrøret fungerer ved i konstant tilstand, er utilstrækkelig til at antænde. For dannelsen af ​​en gasudladning, det vil sige nedbrydningen af ​​gasrummet, er det nødvendigt at øge emissionen af ​​elektroner ved forvarmning eller ved at påføre en puls med øget spænding til elektroderne. Begge leveres af en starter forbundet parallelt med lampen.

Skema til at tænde en lysstofrør: a — med induktiv forkobling, b — med induktiv-kapacitiv forkobling.

Overvej processen med at tænde en fluorescerende lampe.

En starter er en miniature lysudladningsneonlampe med to bimetalelektroder, der normalt er åbne.

Når der tilføres spænding til starteren, opstår der en udladning, og de bimetalliske elektroder, der bøjer, kortsluttes.Efter at de er lukket, stiger strømmen i starter- og elektrodekredsløbet, kun begrænset af chokermodstanden, til to eller tre gange lampens driftsstrøm, og lysstofrørets elektroder opvarmes hurtigt. Samtidig åbner starterens bimetalliske elektroder, der køles ned, sit kredsløb.

I det øjeblik, hvor kredsløbet brydes af starteren, opstår der en øget spændingsimpuls i chokeren, som et resultat af, at der opstår en udladning i lysstofrørets gasformige medium og dens tænding. Når lampen er tændt, er spændingen i den omkring halvdelen af ​​netspændingen. Denne spænding vil være på starteren, men det er ikke nok at lukke den igen. Derfor, når lampen er tændt, er starteren åben og deltager ikke i driften af ​​kredsløbet.

Et-lampe starterkredsløb til at tænde en lysstofrør: L - lysstofrør, D - choker, St - starter, C1 - C3 - kondensatorer.

En kondensator parallelt med starteren og kondensatorer ved kredsløbsindgangen er designet til at reducere RFI. En kondensator koblet parallelt med starteren er også med til at øge starterens levetid og påvirker lampens tændingsprocessen, hvilket bidrager til en væsentlig reduktion af spændingsimpulsen i starteren (fra 8000 -12000 V til 600-1500 V), mens øger pulsenergien (ved at øge dens varighed).

Ulempen ved det beskrevne starterkredsløb er den lave cos phi, som ikke overstiger 0,5. Forøgelse af cos phi opnås enten ved at inkludere en kondensator ved indgangen eller ved at bruge et induktiv-kapacitivt kredsløb.I dette tilfælde er cos phi 0,9 - 0,92 imidlertid som følge af tilstedeværelsen af ​​højere harmoniske komponenter i strømkurven, bestemt af gasudladningens og kontrolanordningens specifikationer.

I armaturer med to lamper opnås reaktiv effektkompensation ved at skifte den ene lampe med en induktiv forkobling og den anden med en induktiv-kapacitiv forkobling. I dette tilfælde cos phi = 0,95. Derudover tillader et sådant kredsløb af en kontrolenhed i vid udstrækning at udjævne pulseringerne af lysstrømmen af ​​lysstofrør.

Skema til tænding af lysstofrør med splitfaser

Den mest udbredte til at tænde lysstofrør med en effekt på 40 og 80 W er et to-lamps pulstændingsstartkredsløb, der bruger ballastkompensationsanordninger 2UBK-40/220 og 2UBK-80/220, der fungerer i henhold til en "splitfase"-ordning . De er komplette elektriske enheder med drosler, kondensatorer og afladningsmodstande.

I serie med en af ​​lamperne er kun den induktive modstand af chokeren tændt, hvilket skaber en faseforsinkelse af strømmen fra den påførte spænding. I serie med den anden lampe er der udover chokeren også tilsluttet en kondensator, hvis kapacitive modstand er ca. 2 gange større end chokerens induktive modstand, hvilket skaber en strømfremgang, som resulterer i, at den samlede sættets effektfaktor er omkring 0,9 -0,95.

Derudover giver inkluderingen af ​​en specielt udvalgt kondensator i serie med chokeren på en af ​​de to lamper en sådan faseforskydning mellem strømmen af ​​den første og anden lampe, at svingningsdybden af ​​den totale lysstrøm af de to lamper vil reduceres væsentligt.

For at øge strømmen til opvarmning af elektroderne er kompensationsspolen forbundet i serie med tanken, som slukkes af starteren.

Tilslutningsdiagram til at tænde en to-lamps starter 2UBK: L — fluorescerende lampe, St — starter, C — kondensator, r — udladningsmodstand. Tilfældet med PRA 2UBK er vist med den stiplede linje.

Ordninger uden starter til at tænde lysstofrør

Ulemperne ved startkoblingskredsløb (betydelig støj genereret af forkoblinger under drift, brændbarhed under nødtilstande osv.), samt den lave kvalitet af fremstillede startere, har ført til konstant søgning efter økonomisk levedygtige rationelle forkoblinger, som ikke kan startes skal anvendes mest i installationer, hvor de er ganske enkle og billige.

For pålidelig drift af stjerneløse kredsløb anbefales det at bruge lamper med en ledende strimmel fastgjort til pæren.

De mest almindelige er hurtigstartende transformerkredsløb til lysstofrør, hvor en drossel bruges som ballastmodstand, og katoderne forvarmes af en glødelampetransformator, eller autotransformer.

Stjerneløse kredsløb med en og to lamper til tænding af lysstofrør: L - lysstofrør, D - choker, NT - glødelampetransformator

I øjeblikket har beregninger fastslået, at startordninger for indendørs belysning er mere økonomiske, og derfor er de udbredte. I starterkredsløbene er energitabet cirka 20 - 25 %, hos ikke-startere - 35 %

For nylig er ordninger til at tænde lysstofrør med elektromagnetiske forkoblinger gradvist erstattet af ordninger med mere funktionelle og økonomiske elektroniske forkoblinger (EKG).

Ved beregning af belysningsnetværk med fluorescerende lamper skal man huske på, at selv med kompenserede kredsløb uden forkoblinger kan faseforskydningen ikke elimineres fuldstændigt. Derfor, når man bestemmer den estimerede strøm af netværk med fluorescerende lamper, er det nødvendigt at tage cosinus phi = 0,9 for kredsløb med reaktiv effektkompensation og cosinus phi = 0,5 i fravær af kondensatorer i kredsløb. Derudover er det nødvendigt at tage højde for effekttabene i styreenheden.

Ved valg af tværsnit til firtrådsnetværk med fluorescerende lamper, bør der tages hensyn til nogle karakteristika ved sådanne netværk. Faktum er, at ikke-lineariteten af ​​strømspændingsegenskaberne for fluorescerende lamper såvel som tilstedeværelsen af ​​en induktor med en stålkerne og kondensatorer i deres formål fører til en ikke-sinusformet strømkurve og som et resultat, udseendet af højere harmoniske, som væsentligt ændrer strømmen af ​​den neutrale leder selv med en ensartet fasebelastning.

Strømmen i den neutrale ledning kan nå værdier tæt på strømmen i fasetråden 85-87% af Aze. Dette indebærer behovet for at vælge tværsnittet af den neutrale ledning i fire-leder netværk med lysstofrør svarende til tværsnittet af fasetrådene, og ved lægning af ledninger i rør, skal den tilladte strømbelastning tages som for fire ledninger i ét rør.